Inafasiriwa moja kwa moja kutoka kwa Wikipedia ya Kiingereza na Tafsiri ya Google

Interferometry

Mchoro 1. Njia ya mwanga kupitia interferometer ya Michelson . Mionzi miwili ya mwanga yenye chanzo cha kawaida huchanganya kwenye kioo cha nusu ya silinda ili kufikia detector. Wanaweza kuingiliana kwa kujitegemea (kuimarisha kwa nguvu) ikiwa mawimbi yao ya mwanga hufika kwenye awamu, au kuingilia kati kwa uharibifu (ikiwa hupungua kwa kiwango) ikiwa hutoka kwa awamu, kulingana na umbali halisi kati ya vioo vitatu.

Interferometry ni familia ya mbinu ambazo mawimbi, kwa kawaida mawimbi sumakuumeme , ni superimposed kusababisha uzushi wa kuingiliwa ili kutoa maelezo ya. [1] interferometry muhimu za uchunguzi mbinu katika maeneo ya unajimu , fiber optics , uhandisi metrology , metrology macho, Oceanography , seismology , spectroscopy (na maombi yake ya kemia ), quantum mechanics , nyuklia na chembe fizikia , plasma fizikia , kijijini kuhisi ushirikiano wa biomolecular , profiling uso, microfluidics , mkazo stress / kipimo kipimo, velocimetry, na optometry . [2] : 1-2

Interferometers hutumiwa sana katika sayansi na sekta kwa ajili ya kipimo cha uhamisho mdogo, mabadiliko ya index ya refractive na makosa ya uso. Katika interferometer, mwanga kutoka kwenye chanzo kimoja hugawanywa katika mihimili miwili inayohamia njia tofauti za macho , kisha huunganishwa tena ili kuzalisha kuingiliwa. Vipande vya kuingiliwa vinavyosababisha hutoa habari juu ya tofauti katika urefu wa njia ya macho . Katika sayansi ya uchambuzi, interferometers hutumiwa kupima urefu na sura ya vipengele vya macho na usahihi wa nanometer; wao ni vyombo vya juu vya kupima urefu wa usahihi. Katika Fourier kubadilisha spectroscopy wanatumia kuchambua mwanga unao na vipengele vya ngozi au chafu zinazohusiana na dutu au mchanganyiko. Interferometer ya astronomiki ina darubini mbili tofauti au zaidi ambazo huchanganya ishara zao, hutoa azimio sawa na ile ya darubini ya kipenyo sawa na ugawanyiko mkubwa kati ya vipengele vyake.

Yaliyomo

Kanuni za msingi

Kielelezo 2. Uundaji wa pindo katika interferometer ya Michelson
Kielelezo 3. Vipande vya rangi na monochromatic katika interferometer ya Michelson: (a) Vikwazo vya nyeupe vyenye nyeupe ambapo mihimili miwili inatofautiana katika idadi ya inversions ya awamu; (b) Vipande vilivyomo nyeupe ambako mihimili miwili imepata idadi sawa ya inversions ya awamu; (c) mfano wa Fringe kutumia mwanga monochromatic ( sodium D mistari )

Interferometry hutumia kanuni ya superposition kuchanganya mawimbi kwa njia ambayo itasababisha matokeo ya mchanganyiko wao kuwa na mali yenye maana ambayo ni uchunguzi wa hali ya awali ya mawimbi. Hii inafanya kazi kwa sababu wakati mawimbi mawili yenye mzunguko huo yanavyochanganya, muundo wa ukubwa wa nguvu unatajwa na tofauti ya awamu kati ya mawimbi mawili ya mawimbi yaliyo katika awamu yatakuwa na uingilizaji wa kujenga wakati mawimbi ambayo yamekuwa ya awamu yatakuwa na kuingiliwa kwa uharibifu. Vimbi ambavyo haviko katika awamu kabisa wala haviko nje ya awamu vitakuwa na muundo wa kiwango cha kati, ambacho kinaweza kutumika kutambua tofauti ya awamu ya jamaa. Wengi interferometers hutumia mwanga au aina nyingine ya wimbi la umeme . [2] : 3-12

Kwa kawaida (angalia Mtini. 1, maalumu Michelson usanidi) moja inayoingia boriti ya thabiti mwanga zitagawanywa katika mihimili miwili ya kufanana na splitter boriti (sehemu kuonyesha kioo). Kila moja ya mihimili hii inasafiri njia tofauti, inayoitwa njia, na hurejeshwa kabla ya kufika kwenye detector. Tofauti ya njia, tofauti katika umbali unaosafiri kwa kila boriti, hufanya tofauti ya awamu kati yao. Hii ni kuanzisha tofauti ya awamu ambayo inaunda muundo wa kuingilia kati kati ya mawimbi ya awali yaliyofanana. [2] : 14-17 Ikiwa boriti moja imegawanyika kwenye njia mbili, basi tofauti ya awamu ni uchunguzi wa chochote kinachobadilisha awamu kwenye njia. Hii inaweza kuwa mabadiliko ya kimwili katika urefu wa njia yenyewe au mabadiliko katika index ya refractive njiani. [2] : 93-103

Kama inavyoonekana katika Kielelezo 2a na 2b, mwangalizi ana maoni ya moja kwa moja ya kioo M 1 aliona kupitia splitter ya boriti, na anaona picha iliyoonekana ya M 2 ya kioo M 2 . Vipande vinaweza kutafsiriwa kama matokeo ya kuingiliana kati ya mwanga kutoka kwa picha mbili za virusi S ' 1 na S' 2 za chanzo cha awali S. Tabia ya muundo wa kuingilia hutegemea asili ya chanzo cha mwanga na mwelekeo sahihi wa vioo na splitter ya boriti. Katika Mchoro 2a, vipengele vya macho vinaelekezwa ili S ' 1 na S' 2 vifane na mwangalizi, na muundo wa kuingiliwa unaohusishwa na duru unaozingatia kawaida kwa M 1 na M 2 . Ikiwa, kama ilivyo kwenye Mti wa 2b, M 1 na M ' 2 hupigwa kwa heshima kwa kila mmoja, vidonge vya kuingiliwa kwa kawaida huchukua sura ya sehemu za conic (hyperbolas), lakini ikiwa M 1 na M 2 huingiliana, pindo karibu mhimili itakuwa sawa, sawa, na sawa sawa. Ikiwa S ni chanzo kilichopanuliwa badala ya chanzo cha chanzo kama ilivyoonyeshwa, pindo za Mstari wa 2a lazima zizingatiwe na darubini iliyowekwa katika infinity, wakati pindo za Kielelezo 2b zitawekwa ndani ya vioo. [2] : 17

Matumizi ya nuru nyeupe itatokana na mfano wa pindo za rangi (tazama Tini 3). [2] : 26 Pindo kuu inayowakilisha urefu sawa wa njia inaweza kuwa nyepesi au giza kulingana na idadi ya inversions ya awamu inayojitokeza na mihimili miwili wakati inapita kwenye mfumo wa macho. [2] : 26,171-172 (Angalia interferometer ya Michelson kwa majadiliano ya hili.)

Jamii

Interferometers na mbinu za interferometri zinaweza kugawanywa na vigezo mbalimbali:

Homodyne dhidi ya heterodyne kugundua

Katika kugundua homodyne , kuingilia kati hutokea kati ya mihimili miwili kwenye wavelength sawa (au frequency carrier ). Tofauti ya awamu kati ya mihimili miwili husababisha mabadiliko katika ukubwa wa mwanga kwenye detector. Upeo wa mwanga baada ya kuchanganya mihimili miwili hupimwa, au mfano wa pindo za kuingiliwa hutazamwa au kurekodi. [3] Wengi wa interferometers kujadiliwa katika makala hii kuanguka katika jamii hii.

Heterodyne mbinu hii ni kutumika kwa ajili ya (1) kuhama pembejeo signal ndani ya mwezi wa masafa pamoja na (2) amplifying (matumizi kuchukua ya kazi dhaifu pembejeo signal mixer ). Ishara ya pembejeo dhaifu ya mzunguko f 1 imechanganywa na mstari wa rejea yenye nguvu f 2 kutoka kwa oscillator ya ndani (LO). Mchanganyiko usio na nambaar wa ishara za pembejeo hujenga ishara mbili mpya, moja kwa jumla f 1 + f 2 ya mizunguko miwili, na nyingine kwa tofauti f 1 - f 2 . Mifumo hii mpya inaitwa heterodynes . Kawaida tu moja ya masafa mapya yanatakiwa, na ishara nyingine inachujwa nje ya pato la mchanganyiko. Ishara ya pato itakuwa na uwiano mkubwa na bidhaa za amplitudes ya ishara za pembejeo. [3]

Matumizi muhimu zaidi na ya kawaida ya mbinu ya heterodyne ni katika mpokezi wa superheterodyne (superhet), uliyotengenezwa na mhandisi wa Marekani Edwin Howard Armstrong mwaka wa 1918. Katika mzunguko huu, ishara ya redio ya mzunguko wa redio kutoka kwa antenna imechanganywa na ishara kutoka kwa ndani oscillator (LO) na kubadilishwa na mbinu ya heterodyne kwa ishara ya chini ya frequency signal inayoitwa mzunguko wa kati (IF). Hii IF imeongezwa na kuchujwa, kabla ya kutumika kwa detector ambayo inachukua ishara ya sauti, ambayo hupelekwa kwa sauti ya sauti. [4]

Kugundua heterodyne ya macho ni upanuzi wa mbinu ya heterodyne hadi viwango vya juu (visivyoonekana). [3]

Njia mbili dhidi ya njia ya kawaida

Kielelezo 4. Mifano nne za interferometers ya njia ya kawaida

Interferometer ya njia mbili ni moja ambayo boriti ya kutafakari na usafiri wa sampuli huenda kwenye njia tofauti. Mifano ni pamoja na interferometer ya Michelson , interferometer ya Twyman-Green , na Interferometer ya Mach-Zehnder . Baada ya kupotoshwa na mwingiliano na sampuli chini ya mtihani, boriti ya sampuli inachukuliwa tena na boriti ya kumbukumbu ili kuunda muundo wa kuingiliwa ambao unaweza kutafsiriwa. [2] : 13-22

Interferometer ya njia ya kawaida ni darasa la interferometer ambayo boriti ya kumbukumbu na usafiri wa sampuli huenda kwa njia moja. Mtini. 4 unaeleza Sagnac interferometer , fiber optic gyroscope , hatua diffraction interferometer , na lateral shearing interferometer . Mifano nyingine ya interferometer ya njia ya kawaida ni pamoja na kizuizi cha awamu ya Zernike ya tofauti , biprism ya Fresnel, Sagnac eneo la zero , na interferometer ya scatterplate . [5]

Wavefront splitting dhidi ya amplitude splitting

Interferometer ya kugawanyika mbele ya mgawanyiko inagawanya mwanga wa mbele unaojitokeza kutoka kwa hatua au kupunguzwa nyembamba ( yaani mwanga wa kawaida) na, baada ya kuruhusu sehemu mbili za mbele ya kusafiri kupitia njia tofauti, huwawezesha kurejesha tena. [6] Mchoro wa 5 unaonyesha jaribio la kuingiliwa kwa vijana na kioo cha Lloyd . Mifano mingine ya interferometer ya kusonga mbele mbele ni pamoja na biprism ya Fresnel, Bi-Lens ya Billet, na interferometer ya Rayleigh . [7]

Kielelezo 5. Mbili interferometers ya kusonga mbele mbele

Mnamo 1803, jaribio la kuingiliwa kwa vijana lilisaidia sana kukubaliana kwa nadharia ya wimbi. Ikiwa nuru nyeupe hutumiwa katika majaribio ya Vijana, matokeo ni bendi nyeupe kati ya kuingiliwa kwa kujenga sawa na urefu sawa wa njia kutoka kwenye slits mbili, zimezungukwa na muundo wa kawaida wa pindo za rangi za kupungua kwa nguvu. Mbali na mionzi ya umeme ya kawaida, majaribio ya Vijana yamefanyika kwa photoni za kibinafsi, [8] na elektroni, [9] [10] na molekuli za buckyball kubwa zinazoweza kuonekana chini ya microscope ya elektroni . [11]

Kioo cha Lloyd huzalisha pindo za kuingiliwa kwa kuchanganya mwanga wa moja kwa moja kutoka kwa chanzo (mistari ya bluu) na mwanga kutoka kwa picha ya chanzo iliyoonekana (rangi nyekundu) kutoka kwenye kioo kilichowekwa kwenye matukio ya malisho. Matokeo ni mfano wa vipande vya pua. Kwa kushangaza, bendi ya urefu wa njia sawa, karibu na kioo, ni giza badala ya mkali. Mnamo 1834, Humphrey Lloyd alitafsiri athari hii kama uthibitisho wa kwamba awamu ya uso wa uso uliojitokeza imetuliwa. [12] [13]

Interferometer ya kupanua kwa amplitude hutumia kutafakari sehemu ili kugawanya amplitude ya wimbi la tukio katika mihimili tofauti ambayo hutenganishwa na kutengenezwa tena. Kielelezo 6 kinaonyesha Fizeau , Mach-Zehnder na Fabry-Perot interferometers. Mifano zingine za interferometer ya kupanua amplitude ni pamoja na Michelson , Twyman-Green , Njia ya Usawa wa Laser, na Interferometer ya Linnik . [14]

Kielelezo 6. Interferometers tatu za amplitude-splitting: Fizeau, Mach-Zehnder, na Fabry Pérot

Interferometer ya Fizeau inaonyeshwa kama inaweza kuanzishwa ili kupima gorofa ya macho . Gorofa ya rejea yenye usahihi imewekwa juu ya gorofa ya kupimwa, ikitenganishwa na spacers nyembamba. Gorofa ya rejea ni kidogo iliyopigwa (sehemu ndogo tu ya kiwango cha kuzingatia ni muhimu) kuzuia uso wa nyuma wa gorofa kutoka kuzalisha pindo za kuingiliwa. Kufafanua majaribio ya mtihani na marejeleo inaruhusu kujaa mbili kuzingatiwa kwa heshima kwa kila mmoja. Kwa kurekebisha tilt, ambayo inaongeza gradient kudhibitiwa awamu kwa mfano pindo, mtu anaweza kudhibiti nafasi na mwelekeo wa pindo, hivyo kwamba mtu anaweza kupata mfululizo mfululizo kutafsiriwa ya pande karibu sambamba badala ya swirl tata ya contour mistari. Kutenganisha sahani, hata hivyo, inahitaji kwamba mwanga unaoangazia uwe collimated. Mchoro wa 6 unaonyesha boriti ya collimated ya mwanga monochromatic inayoangaza kujaa mbili na splitter boriti kuruhusu pindo kutazamwa juu ya mhimili. [15] [16]

Interferometer ya Mach-Zehnder ni chombo kinachofaa zaidi kuliko interferometer ya Michelson. Kila njia ya mwanga iliyojitenga vizuri hupitia mara moja tu, na pindo zinaweza kubadilishwa ili ziwe ndani ya ndege yoyote inayotaka. [2] : 18 Kwa kawaida, vikwazo vinaweza kurekebishwa kulala ndege moja kama kitu cha mtihani, hivyo kwamba pindo na kitu cha kupima kinaweza kupigwa picha. Ikiwa imeamua kuzalisha pindo kwa nuru nyeupe, basi, tangu nuru nyeupe ina urefu mdogo wa mshikamano , kwa utaratibu wa micrometers , uangalifu unapaswa kuchukuliwa ili usawazisha njia za macho au hakuna pindo zitaonekana. Kama ilivyoonyeshwa kwenye Mchoro wa 6, kiini cha fidia kitawekwa kwenye njia ya boriti ya kumbukumbu ili kufanana na seli ya mtihani. Angalia pia mwelekeo sahihi wa splitters ya boriti. Maumbo ya kutafakari ya splitters ya boriti yataelekezwa ili mihimili ya mtihani na rejea ipite kiasi kikubwa cha kioo. Katika mwelekeo huu, mihimili ya mtihani na kumbukumbu ina kila uzoefu wa kutafakari mbele ya uso, na kusababisha idadi sawa ya inversions ya awamu. Matokeo yake ni kwamba mwanga unaosafiri urefu wa njia ya macho katika mtihani na mihimili ya kumbukumbu inazalisha kamba nyeupe ya kuingiliana kwa kujenga. [17] [18]

Moyo wa Interferometer ya Fabry-Perot ni jozi ya vioo vya macho vya kioo vyema vilivyokuwa visivyopigwa vilivyowekwa nafasi ya sentimita kadhaa kwa sentimita mbali na nyuso zilizofichwa zinakabiliana. (Vinginevyo, Fabry- Pérot etalon hutumia sahani ya uwazi na nyuso mbili za kufanana.) [2] : 35-36 Kama ilivyo na interferometer ya Fizeau, kujaa ni kidogo. Katika mfumo wa kawaida, mwanga hutolewa na chanzo kinachotenganishwa kilichowekwa kwenye ndege ya focalating lens. Lens ya kuzingatia inazalisha kitu ambacho kinaweza kuwa kielelezo kilichoingizwa cha chanzo ikiwa vyumba vya paired havikuwepo; yaani , kutokuwepo kwa vyumba vilivyounganishwa, mwanga wote uliotokana na hatua A kupita kupitia mfumo wa macho utazingatia hatua ya A '. Katika Kielelezo cha 6, radi moja tu iliyotokana na hatua A juu ya chanzo imetajwa. Kama ray inapita kupitia majani yaliyounganishwa, inaongezeka ilijitokeza ili kuzalisha mionzi nyingi inayoambukizwa ambayo hukusanywa na lens ya kulenga na kuletwa kwa uhakika A 'kwenye screen. Fomu kamili ya kuingiliana inachukua muonekano wa seti ya pete kali. Ukali wa pete hutegemea kutafakari kwa kujaa. Ikiwa reflectivity ni ya juu, na kusababisha kipengele cha juu cha Q ( yaani high finesse), mwanga wa monochromatic hutoa seti nyembamba pete juu ya background giza. [19] Katika Mchoro wa 6, picha ya chini ya finesse inalingana na kutafakari kwa 0.04 ( yaani, nyuso zisizojitokeza) dhidi ya kutafakari 0.95 kwa picha ya juu ya finesse.

Michelson na Morley (1887) [20] na majaribio mengine ya awali kutumia mbinu za interferometri ili kujaribu kupima mali ya aether luminiferous , kutumika monochromatic mwanga tu kwa ajili ya kuweka vifaa vya awali, daima kubadili nyeupe mwanga kwa vipimo halisi. Sababu ni kwamba vipimo vilirekodi kuonekana. Nuru ya monochromatic ingeweza kusababisha muundo wa pindo sare. Ukosefu wa njia za kisasa za udhibiti wa joto la mazingira , majaribio ya majaribio walijitahidi na drift ya kudumu hata ingawa interferometer inaweza kuanzishwa kwenye ghorofa. Kwa vile vikwazo vinaweza kutoweka mara kwa mara kutokana na vibrations kwa kupitisha trafiki farasi, radi kubwa na kadhalika, itakuwa rahisi kwa mwangalizi "kupotea" wakati pindo kurudi kwa kujulikana. Faida za mwanga mweupe, ambao ulizalisha mfano wa rangi ya pindo, ulizidi kuzidi matatizo ya kuunganisha vifaa kwa sababu ya urefu wake mdogo. [21] Hii ilikuwa mfano wa awali wa matumizi ya nuru nyeupe ili kutatua "usawa wa 2 pi".

Maombi

Fizikia na astronomy

Katika fizikia, moja ya majaribio muhimu zaidi ya mwishoni mwa karne ya 19 ilikuwa maarufu "majaribio ya kushindwa" ya Michelson na Morley ambayo ilionyesha ushahidi kwa uhusiano maalum . Majaribio ya hivi karibuni ya jaribio la Michelson-Morley hufanya vipimo vya heterodyne ya frequencies ya kupigwa ya resonators macho cryogenic. Kielelezo cha 7 kinaonyesha jaribio la resonator lililofanyika na Müller et al. mnamo mwaka 2003. [22] Resonators mbili za macho zilizojengwa kutoka safu ya fuwele, kudhibiti upepo wa lasers mbili, ziliwekwa kwenye pembe za kulia ndani ya cryostat ya heliamu. Mfananishaji wa mzunguko alipima mzunguko wa kupigwa wa matokeo ya pamoja ya resonators mbili. Kama ya 2009 , usahihi ambayo anisotropy ya kasi ya mwanga inaweza kutengwa katika majaribio resonator ni ngazi ya 10 -17 . [23] [24]

MMX na resonators.svg macho
Mchoro 7. Jaribio la Michelson-Morley
resonators macho za cryogenic

Interferometers ya Michelson hutumiwa kwenye filters za macho zilizopigwa nyembamba [25] na kama sehemu ya msingi ya vifaa vya spectrometers za kubadilisha Fourier . [26]

Ikiwa hutumiwa kama chujio kikubwa cha bendi nyembamba, Michelson interferometers inaonyesha faida nyingi na hasara ikilinganishwa na teknolojia za ushindani kama vile Fabry-Pérot interferometers au filters za Lyot . Michelson interferometers ina eneo kubwa zaidi la mtazamo kwa muda mrefu, na ni rahisi sana, kwa kuwa tuning ni kupitia mzunguko wa mitambo ya mawimbi ya wimbi badala ya kudhibiti high voltage ya fuwele za piezoelectric au modulators ya lithiamu niobate macho kama kutumika katika mfumo wa Fabry-Pérot . Ikilinganishwa na vichujio vya Lyot, ambavyo hutumia vipengele vya nyufringent, interferometers za Michelson zina ucheshi wa chini ya joto. Kwenye upande usiofaa, interferometers ya Michelson ina upeo wa upeo wa kiasi kikubwa na inahitaji matumizi ya wapigakuraji ambao huzuia uhamisho. [27]

Kielelezo 8 kinaonyesha operesheni ya spectrometer ya Fourier ya kubadilisha, ambayo ni interferometer ya Michelson yenye kioo kimoja kinachowezekana. (Fourier ya vitendo ya kubadilisha spectrometer ingekuwa kioo cha konezo cha kona ya kona ya kona kwa vioo vya gorofa ya interferometer ya Michelson ya kawaida, lakini kwa urahisi, mfano haukuonyesha hili.) Interferogram huzalishwa kwa kufanya vipimo vya ishara katika nafasi nyingi za kusonga kioo. Fourier inabadilika kubadilisha interferogram kwenye wigo halisi. [28]

Kielelezo 9 kinaonyesha picha ya doppler ya corona ya jua iliyotumiwa kwa kutumia kitambaa cha Fabry-Perot kinachowezekana ili kurejesha scans ya corona ya nishati ya jua kwa nusu ya urefu wa karibu na mstari wa kijani wa FeXIV. Picha hiyo ni picha ya rangi ya mabadiliko ya doppler ya mstari, ambayo inaweza kuhusishwa na kasi ya plasma ya kimaumbile kuelekea au mbali na kamera ya satellite.

Fabry-Perot nyembamba-etalons filamu hutumiwa katika filters nyembamba bandpass uwezo wa kuchagua mstari moja spectral kwa imaging; kwa mfano, mstari wa H-alpha au mstari wa Ca-K wa Sun au nyota. Kielelezo cha 10 kinaonyesha picha ya Jumuiya ya Jumuiya ya Jumuiya ya Jumuiya ya Sanaa ya Itifaki (EIT) ya Jumapili ya 195 Ångströms, inayohusiana na mstari wa spectro wa atomi za chuma za ionized. [29] EIT ilitumia vioo vya kutafakari vingi vya rangi ambavyo vilikuwa vimefunikwa na safu mbadala za kipengele cha "spacer" cha mwanga (kama vile silicon), na kipengele kikubwa cha "scatterer" (kama vile molybdenum). Karibu tabaka 100 za kila aina ziliwekwa kioo kila mmoja, na unene wa karibu nusu 10 kila mmoja. Uneneji wa safu ulikuwa umesimamiwa kwa uangalifu ili kwa muda mrefu wa taka, photoni zilizoonyeshwa kutoka kila safu zimeingilia kwa kujitegemea.

The Interferometer ya Laser Observatory (LIGO) hutumia interferometers mbili za kilomita 4 za Michelson-Fabry-Perot kwa kutambua mawimbi ya mvuto . [30] Katika programu hii, mtindo wa Fabry-Perot hutumiwa kuhifadhi photoni kwa karibu millisecond wakati wanapopanuka na chini kati ya vioo. Hii huongeza wakati wimbi la mvuto linaweza kuingiliana na nuru, ambayo husababisha uelewa bora katika mzunguko wa chini. Vipande vidogo, ambavyo vinaitwa kawaida kusafisha, hutumiwa kwa kuchuja eneo na uimarishaji wa laser kuu. Uchunguzi wa kwanza wa mawimbi ya mvuto ulifanyika Septemba 14, 2015. [31]

Nafasi ya kazi ya kiasi kikubwa na ya kupatikana kwa urahisi ya interferometer ya Mach-Zehnder, na kubadilika kwake katika kupata mipako imefanya kuwa interferometer ya uchaguzi wa kutazama mtiririko wa mifereji ya upepo, [32] [33] na kwa ajili ya masomo ya kupima mtiririko kwa ujumla. Mara nyingi hutumiwa katika maeneo ya aerodynamics, fizikia ya plasma na uhamisho wa joto kupima shinikizo, wiani, na mabadiliko ya joto katika gesi. [2] : 18,93-95

Interferometers ya Mach-Zehnder pia hutumiwa kujifunza moja ya utabiri wa kutofautiana wa mechanism ya quantum, jambo linalojulikana kama uharibifu wa quantum . [34] [35]

Kielelezo 11. Interferometer ya VLA

Interferometer ya astronomiki inafanikisha uchunguzi wa juu wa azimio kwa kutumia mbinu ya awali ya kufungua , ishara ya kuchanganya kutoka kwenye nguzo ya darubini ndogo ndogo kuliko darubini ya monolithiki moja kubwa sana. [36]

Interferometers ya redio ya terepo ya mapema ilitumia msingi moja kwa ajili ya kupimwa. Baadaye interferometers za astronomical, kama vile Array Kubwa sana iliyoonyeshwa kwenye Firimu 11, vilivyotumiwa vyema vya telescopes vinavyopangwa kwa mfano kwenye ardhi. Idadi ndogo ya baseline itasababisha chanjo cha kutosha. Hii ilipunguzwa kwa kutumia mzunguko wa Dunia ili kugeuka jamaa safu na anga. Kwa hiyo, msingi mmoja unaweza kupima habari katika mwelekeo mingi kwa kuchukua vipimo mara kwa mara, mbinu inayoitwa awali ya mzunguko wa Dunia . Msingi wa maelfu ya kilomita ndefu ulipatikana kupitia interferometry ya muda mrefu sana . [36]

ALMA ni interferometer ya astronomical iko katika Chajnantor Plateau [37]

Interferometry ya macho ya astronomical ilibidi kuondokana na idadi kadhaa ya masuala ya kiufundi ambayo haijashirikiwa na interferometry ya darubini ya redio. Vipengele vidogo vya mwanga vinahitaji usahihi na utulivu wa ujenzi. Kwa mfano, azimio la anga la milliarcsecond inahitaji utulivu wa 0.5 μm katika msingi wa meta 100. Upimaji wa operesheni ya operesheni unahitaji usikivu mkubwa, watambuzi wa chini wa kelele ambao haukuwapo hadi mwisho wa miaka ya 1990. Mtaalam "kuona" , turbulence ambayo husababisha nyota kuenea, hutangaza mabadiliko ya haraka ya awamu katika mwanga unaokuja, ambao unahitaji viwango vya kukusanya data kilohertz kuwa kasi zaidi kuliko kiwango cha turbulence. [38] [39] Licha ya shida hizi za kiufundi, takriban kadhaa ya interferometers ya macho ya angani sasa inafanya kazi kutoa maazimio chini ya aina ya milliarcsecond. Video hii iliyounganishwa inaonyesha movie iliyounganishwa kutoka kwenye picha za awali za Beta ya Lyrae , mfumo wa nyota wa binary karibu takriban miaka 960 (290 parsecs) mbali katika Lyra ya nyota, kama ilivyoelezwa na safu ya CHARA na chombo cha MIRC. Sehemu nyepesi ni nyota ya msingi, au wafadhili wa wingi. Sehemu ya fainter ni diski nene iliyozunguka nyota ya sekondari, au kipunguzi cha molekuli. Sehemu mbili zinajitenga na 1 milli-arcsecond. Uharibifu wa Tidal wa wafadhili wa molekuli na kipataji cha molekuli ni wazi kabisa. [40]

Tabia ya wimbi ya suala inaweza kutumika kwa kujenga interferometers. Mifano ya kwanza ya vipengele vya interferometers walikuwa electron interferometers , baadaye ikifuatwa na interferometers ya neutron . Karibu 1990, interferometers ya atomi ya kwanza ilionyeshwa, baadaye ikifuatiwa na interferometers kuajiri molekuli. [41] [42] [43]

Holography ya elektroni ni mbinu ya kufikiri ambayo picha inaandika muundo wa kuingilia kati ya electron ya kitu, ambacho hujaliwa upya ili kutoa picha iliyokuzwa sana ya kitu cha awali. [44] Mbinu hii ilianzishwa ili kuwezesha azimio kubwa katika microscopy ya electron kuliko inavyowezekana kutumia mbinu za kawaida za kufikiri. Azimio la microscopy ya kawaida ya elektroni haipatikani na wavelength ya elektroni, lakini kwa upungufu mkubwa wa lenses za elektroni. [45]

Interferometry ya neutron imetumika kuchunguza athari ya Aharonov-Bohm , kuchunguza athari za mvuto wa viti juu ya chembe ya msingi, na kuonyesha tabia ya ajabu ya fermions ambayo ni msingi wa kanuni ya kutengwa kwa Pauli : Tofauti na vitu vya macroscopic, wakati fermions zinazungushwa na 360 ° kuhusu mhimili wowote, harudi kwenye hali yao ya awali, lakini kuendeleza ishara ndogo katika kazi yao ya wimbi. Kwa maneno mengine, fermion inahitaji kubadilishwa 720 ° kabla ya kurudi hali yake ya awali. [46]

Mbinu za interferometry zinafikia usahihi wa kutosha kuruhusu vipimo vya maabara ya uwiano wa jumla . [47]

Interferometers hutumiwa katika fizikia ya anga kwa vipimo vya juu vya usahihi wa gesi za kufuatilia kupitia sauti ya kijijini. Kuna mifano kadhaa ya interferometers ambayo hutumia ngozi au uchafu wa vipengele vya gesi za kufuatilia. Matumizi ya kawaida itakuwa katika ufuatiliaji wa kuendelea wa gesi ya kufuatilia kama vile ozoni na monoxide ya kaboni juu ya chombo. [48]

Uhandisi na matumizi ya sayansi

Kielelezo 13. Vipande vya kuingiliwa gorofa
Vipande vya kuingilia kati vinaundwa na gorofa ya macho kupumzika kwenye uso unaoonekana. Pengo kati ya nyuso na mawimbi ya mawimbi ya mwanga hupendezwa sana.

Newton (sahani ya mtihani) interferometry mara nyingi hutumiwa katika sekta ya macho ili kupima ubora wa nyuso kwa kuwa wanaumbwa na kuonekana. Kielelezo 13 kinaonyesha picha za kujaa kwa kujazwa kutumiwa kuchunguza kujaa mbili za majaribio kwa hatua tofauti za kukamilika, kuonyesha mifumo tofauti ya pindo za kuingiliwa. Majumba ya kumbukumbu yanapumzika na nyuso zao za chini katika kuwasiliana na kujaa kwa majaribio, na huangazwa na chanzo cha mwanga cha monochrome. Mawimbi ya mwanga yaliyotokana na nyuso zote mbili huingilia kati, na kusababisha mfano wa bendi nyekundu na giza. Picha katika picha ya kushoto ni karibu gorofa, inavyoonyeshwa kwa mfano wa pindo za kuingiliwa sawa sawa na vipindi sawa. Ufafanuzi katika picha ya kulia haukufautiana, na kusababisha mfano wa pindo za kamba. Kila jozi ya pindo za karibu huwakilisha tofauti katika uinuko wa uso wa nusu ya urefu wa mwanga uliotumiwa, hivyo tofauti katika ukuwa zinaweza kupimwa kwa kuhesabu pindo. Gorofa ya nyuso inaweza kupimwa kwa milioni ya inchi kwa njia hii. Kuamua kama uso unaopimwa ni concave au convex kwa kuzingatia gorofa ya macho ya kumbukumbu, yoyote ya taratibu kadhaa inaweza kupitishwa. Mtu anaweza kuchunguza jinsi vipande vya pindo vinavyohamishwa wakati wa kusonga moja kwa upole juu ya gorofa ya juu. Ikiwa mtu anaangalia pindo katika nuru nyeupe, mlolongo wa rangi huwa na uzoefu na uzoefu na msaada katika tafsiri. Hatimaye mtu anaweza kulinganisha kuonekana kwa pindo kama moja huchochea kichwa kutoka kwa kawaida hadi nafasi ya kutazama oblique. [49] Aina hizi za uendeshaji, wakati wa kawaida katika duka la macho, hazifaa katika mazingira rasmi ya kupima. Wakati kujaa ni tayari kuuza, kwa kawaida watawekwa kwenye interferometer ya Fizeau kwa kupima rasmi na vyeti.

Fabry-Pérot etalons hutumiwa sana katika mawasiliano ya simu , lasers na spectroscopy kudhibiti na kupima wavelengths ya mwanga. Vichafu vya Dichroic ni etalons nyingi nyembamba za filamu . Katika mawasiliano ya simu, multiplexing ya mgawanyoko wa wavelength , teknolojia inayowezesha matumizi ya vidonge mbalimbali vya mwanga kwa njia ya nyuzi moja ya macho, inategemea vifaa vya kuchuja ambavyo ni filimbi nyembamba-filamu. Lasers ya mode moja hutumia etalons kuzuia njia zote za macho za macho isipokuwa moja ya maslahi. [2] : 42

Mchoro 14. Twyman-Green Interferometer

Interferometer ya Twyman-Green, iliyozalishwa na Twyman na Green mwaka wa 1916, ni tofauti ya interferometer ya Michelson iliyotumika sana kupima vipengele vya macho. [50] Tabia za msingi za kutofautisha kutoka kwenye muundo wa Michelson ni matumizi ya chanzo cha mwanga cha monochromatic na collimator. Inashangaza kutambua kuwa Michelson (1918) alikosoa usanidi wa Twyman-Green kama haunafaa kwa ajili ya kupima vipengele vingi vya macho, kwa vile vyanzo vya mwanga vyenye wakati ulikuwa na urefu mdogo wa mshikamano . Michelson alisema kuwa vikwazo vya jiometri vilivyolazimika kwa urefu mdogo wa ushirikiano vinatakiwa kutumia kioo cha rejea cha ukubwa sawa na kioo cha mtihani, na kufanya Twyman-Green haiwezekani kwa madhumuni mengi. [51] Miaka michache baadaye, ujio wa vyanzo vya mwanga vya laser ulijibu vikwazo vya Michelson. (Interferometer ya Twyman-Green yenye kutumia chanzo cha mwanga laser na urefu wa njia isiyo ya usawa inajulikana kama Interferometer ya Laser Inqual, au LUPI.) Kielelezo 14 kinaonyesha interferometer ya Twyman-Green iliyowekwa ili kupima lens. Mwanga kutoka chanzo cha uhakika cha monochrome hupanuliwa na lens iliyopotoa (haijatambuliwa), kisha imechukuliwa kwenye boriti inayofanana. Kioo cha mviringo kikiwa na nafasi ili kituo chake cha curvature sambamba na lengo la lens lililojaribiwa. Boriti inayojitokeza imeandikwa na mfumo wa imaging wa uchambuzi. [52]

Mach-Zehnder interferometers zinatumika katika mzunguko jumuishi macho , ambapo mwanga inayoathiri kati ya matawi mawili ya waveguide ambazo nje modulated kutofautiana awamu jamaa zao. Tilt kidogo ya moja ya splitters boriti itakuwa na kusababisha tofauti njia na mabadiliko katika muundo kuingiliwa. Interferometers ya Mach-Zehnder ni msingi wa vifaa mbalimbali, kutoka kwa moduli za RF kwa sensorer [53] [54] kwa swichi za macho . [55]

Vipengele vya hivi karibuni vilivyopendekezwa sana vya mbinguni , kama vile Telescope ya Mamita thelathini na Telescope kubwa sana , zitakuwa na muundo wa sehemu. Vioo vyao vya msingi vitajengwa kutoka kwa mamia ya makundi ya kioo ya hexagonal. Kuchunguza na kuzingatia makundi haya ya kioo kama aspheric na yasiyo ya mzunguko huwa changamoto kubwa. Njia za jadi za upimaji wa macho zinalinganisha uso dhidi ya rejeleo safu kwa msaada wa corrector null . Katika miaka ya hivi karibuni, holograms zinazozalishwa na kompyuta (CGHs) zimeanza kuongeza vidokezo vilivyosababisha vipimo vya mtihani kwa nyuso za aspheric ngumu. Kielelezo 15 kinaonyesha jinsi hii inafanyika. Tofauti na takwimu, CGHs halisi zina nafasi ya mstari kwa utaratibu wa 1 hadi 10 μm. Wakati mwanga wa laser unapita kupitia CGH, uzoefu wa zero uliotenganishwa na boriti hakuna mabadiliko ya mbele. Sehemu ya mbele ya boriti ya kwanza iliyopigwa, hata hivyo, imebadilishwa ili kufanana na sura inayotaka ya uso wa mtihani. Katika kielelezo cha mtihani wa interferometer wa Fizeau, boriti iliyochapishwa kwa zero inaelekezwa kwenye uso wa juu wa kumbukumbu, na boriti iliyopigwa kwa kwanza ilielekezwa kwenye uso wa mtihani kwa njia ya kuwa mihimili miwili iliyojitokeza huchanganya kuunda pindo za kuingiliwa. Kuweka mtihani sawa kunaweza kutumiwa kwa vioo vya ndani kama vile nje, na CGH tu inahitaji kuchanganyikiwa. [56]

Kielelezo 15. Upimaji wa macho na interferometer ya Fizeau na hologramu iliyozalishwa na kompyuta

Gyroscopes ya laser (RLGs) na fiber optic gyroscopes (FOGs) ni interferometers kutumika katika mifumo ya urambazaji. Wanafanya kazi kwenye kanuni ya athari ya Sagnac . Tofauti kati ya RLG na FOG ni kwamba katika RLG, pete nzima ni sehemu ya laser wakati katika FOG, laser ya nje injects miamba kupambana na propagating katika pete ya macho fiber , na mzunguko wa mfumo kisha kusababisha jamaa mabadiliko ya awamu kati ya mihimili hiyo. Katika RLG, mabadiliko ya awamu ya kuzingatia ni sawa na mzunguko wa kusanyiko, wakati katika FOG, mabadiliko ya awamu ya kuzingatia ni sawa na kasi ya angular. [57]

Katika mitandao ya simu za mawasiliano, heterodyning hutumiwa kuhamisha mzunguko wa ishara za kibinafsi kwa njia tofauti ambazo zinaweza kushiriki mstari mmoja wa maambukizi ya kimwili. Hii inaitwa multiplexing mgawanyiko wa mzunguko (FDM). Kwa mfano, cable coaxial inayotumiwa na mfumo wa televisheni ya cable inaweza kubeba njia za televisheni 500 kwa wakati mmoja kwa sababu kila mmoja hupewa mzunguko tofauti, hivyo hawana kuingilia kati. Vipimo vya radar vya doppler vinavyoendelea (CW) vilivyoendelea ni vifaa vya kugundua heterodyne vinavyolingana mihimili iliyoambukizwa na yaliyojitokeza. [58]

Kugundua heterodyne ya macho hutumiwa kwa vipimo vya Doppler lidar vyema vya uwezo wa kuchunguza mwanga dhaifu sana uliotawanyika anga na kufuatilia upepo kasi na usahihi wa juu. Ina matumizi katika mawasiliano ya nyuzi za nyuzi , katika mbinu mbalimbali za utaratibu wa ufumbuzi wa juu, na njia ya kujitegemea inaweza kutumika kupima mstari wa laser. [3] [59]

Kielelezo 16. Mchanganyiko wa mzunguko wa laser iliyofungwa-mode. Mistari iliyopigwa inawakilisha extrapolation ya mzunguko wa mode kuelekea mzunguko wa msaidizi-bahasha (CEO). Mstari wa kijivu wima inawakilisha mzunguko wa macho usiojulikana. Mistari nyeusi ya usawa inaonyesha vipimo viwili vya chini vya kupiga mzunguko.

Kugundua heterodyne ya macho ni mbinu muhimu inayotumiwa kwa vipimo vya juu vya usahihi wa mzunguko wa vyanzo vya macho, na pia katika utulivu wa mzunguko wao. Hadi miaka michache iliyopita, minyororo mirefu ya muda mrefu ilitakiwa kuunganisha mzunguko wa microwave wa cesiamu au chanzo kingine cha wakati wa athari kwa macho. Katika kila hatua ya mlolongo, mgawanyiko wa mzunguko utatumika kuzalisha harmonic ya mzunguko wa hatua hiyo, ambayo inaweza kulinganishwa na kutambuliwa kwa heterodyne na hatua inayofuata (pato la chanzo cha microwave, laser ya infrared, laser ya infrared, au laser inayoonekana). Kila kipimo cha mstari mmoja wa spectral ilihitaji miaka kadhaa ya juhudi katika ujenzi wa mzunguko wa mzunguko wa desturi. Hivi sasa, vifungo vya mzunguko wa macho vinatoa njia rahisi sana ya kupima frequency za macho. Kama hali ya imefungwa laser ni modulated na kuunda treni ya kunde, wigo wake unaonekana kuwa na sehemu carrier frequency kuzungukwa na kuchana kwa karibu spaced ya macho sideband masafa kwa nafasi sawa na mapigo marudio frequency (Mtini. 16). Mzunguko wa kurudia vurugu imefungwa kwa kiwango cha kiwango cha mzunguko , na mzunguko wa vipengele vya sufuria kwenye mwisho nyekundu wa wigo ni mara mbili na hupangwa na mzunguko wa vipengele vya sufuria kwenye mwisho wa bluu wa wigo, na hivyo kuruhusu kutumikia kama kumbukumbu yake mwenyewe. Kwa namna hii, kufungwa kwa pato la mzunguko wa mzunguko kwa kiwango cha atomiki kinaweza kufanywa kwa hatua moja. Ili kupima mzunguko usiojulikana, pato la sufuria ya mzunguko linaenea kwenye wigo. Mzunguko usiojulikana hupandwa kwa sehemu ya spectral inayofaa ya sufuria na mzunguko wa kupigwa kwa heterodyne hupimwa. [60] [61]

Moja ya matumizi ya kawaida ya viwandani ya interferometry ya macho ni kama chombo cha kupima kwa kiwango kikubwa cha uchunguzi wa usahihi wa usahihi wa uso wa uso. Mbinu za kupimia interferometri zinazojulikana ni pamoja na Phase Shifting Interferometry (PSI), [62] na Interferometry ya Kupima Vertical (VSI), [63] pia inajulikana kama skanning nyeupe interferometry mwanga (SWLI) au kwa ISO mrefu Interferometry Scanning Coherence (CSI), [64 ] CSI hutumia mshikamano ili kupanua uwezo mbalimbali wa microscopy ya kuingiliwa. [65] [66] Mbinu hizi hutumiwa sana katika utengenezaji wa micro-elektroniki na micro-optic. PSI inatumia mwanga monochromatic na hutoa vipimo sahihi sana; hata hivyo ni tu kutumika kwa nyuso ambayo ni laini sana. CSI mara nyingi inatumia mwanga nyeupe na apertures ya juu ya namba, na badala ya kutazama awamu ya pindo, kama vile PSI, inatafuta nafasi nzuri ya upeo wa juu ya pindo au kipengele kingine cha muundo wa pindo. Kwa fomu yake rahisi, CSI hutoa kipimo kidogo cha chini kuliko PSI lakini inaweza kutumika kwenye nyuso mbaya. Mipangilio mingine ya CSI, inayojulikana kama VSI iliyoimarishwa (EVSI), SWLI ya juu-azimio au Frequency Domain Analysis (FDA), hutumia madhara ya kuunganisha pamoja na awamu ya kuingiliwa ili kuongeza usahihi. [67] [68]

Mchoro 17. Interferometers ya kugeuka kwa awamu ya kuhama na ya ushirikiano

Interferometry ya Awamu ya Shifting inashughulikia masuala kadhaa yanayohusiana na uchambuzi wa classical wa miingiliano ya tuli. Kwa kawaida, hatua moja ya vituo vya pindo. Kama inavyoonekana katika Kielelezo 13, ukiukaji wa pindo kutoka kwa usawa na nafasi sawa hutoa kipimo cha uhamisho. Hitilafu katika kuamua eneo la vituo vya pamba hutoa kikomo cha asili kwa usahihi wa uchambuzi wa classical, na tofauti yoyote ya upeo kati ya interferogram pia itaanzisha kosa. Kuna biashara kati ya usahihi na idadi ya pointi za data: pindo zilizowekwa kwa karibu hutoa pointi nyingi za data za usahihi wa chini, wakati pindo nyingi zilizochapishwa hutoa idadi ndogo ya pointi za juu za usahihi. Kwa kuwa data ya kituo cha pigo ni yote ambayo mtu hutumia katika uchambuzi wa classical, maelezo mengine yote ambayo inaweza kinadharia kupatikana kwa uchambuzi wa kina wa kutofautiana kwa nguvu katika interferogram inatupwa. [69] [70] Hatimaye, pamoja na miingiliano ya static, maelezo ya ziada yanahitajika ili kuamua polarity ya mbele ya mbele: Katika Mst 13, mtu anaweza kuona kwamba uso uliojaribiwa juu ya haki unatoka kutoka kwa upumbavu, lakini huwezi kusema kutoka kwa hii moja picha kama hii kupotoka kutoka gorofa ni concave au convex. Kwa kawaida, taarifa hii itapatikana kwa kutumia njia zisizo na automatiska, kama kwa kuchunguza mwelekeo ambao pindo huhamia wakati uso wa kumbukumbu unaingizwa. [71]

Interferometry ya kugeuka kwa awamu inashinda mapungufu haya kwa kutotegemea kupata vituo vya pindo, lakini kwa kukusanya data ya nguvu kutoka kila sehemu ya Sensor ya picha ya CCD . Kama inavyoonekana katika Fungu la 17, viingiliano mbalimbali (angalau tatu) vinachambuliwa na uso wa kutafakari wa uso unaogeuka na sehemu sahihi ya mwangaza kati ya kila mfiduo kwa kutumia transducer ya piezoelektric (PZT). Vinginevyo, mabadiliko ya awamu ya usahihi yanaweza kuletwa kwa kuimarisha mzunguko wa laser. [72] Picha zilizotengwa zinatumiwa na kompyuta ili kuhesabu makosa ya macho ya mbele. Ufafanuzi na uzazi wa PSI ni mkubwa zaidi kuliko iwezekanavyo katika uchambuzi wa interferogram wa static, pamoja na upimaji wa kipimo cha mia moja ya wavelength kuwa kawaida. [69] [70] Teknolojia ya kugeuka kwa awamu imebadilishwa kwa aina mbalimbali za aina za interferometer kama vile Twyman-Green, Mach-Zehnder, laser Fizeau, na mipangilio ya kawaida ya njia kama vile vipimo vya diffraction na interferometers za ufugaji. [71] [73] Kwa ujumla, mbinu za kuhama kwa awamu zinaweza kubadilishwa kwa karibu na mfumo wowote unaotumia pindo kwa kipimo, kama interferometry ya holographic na speckle. [71]

Kielelezo 18. Seli za seli za Nepenthes khasiana zilizoonyeshwa kwa kugeuka White Light Interferometry (SWLI)
Kielelezo 19. Interferometer ya Twyman-Green imewekwa kama scanner nyeupe

Katika kuingiliana kwa usawa wa interferometri , kuingiliwa kwa [74] kunapatikana tu wakati ucheleweshaji wa urefu wa njia ya interferometer unafanana ndani ya wakati wa mshikamano wa chanzo cha mwanga. CSI inasimamia tofauti ya pindo badala ya awamu ya pindo. [2] : 105 Fungu la 17 linaonyesha microscope ya CSI kutumia interferometer Mirau katika lengo; aina nyingine za interferometer inayotumiwa na mwanga nyeupe ni pamoja na interferometer ya Michelson (kwa madhumuni ya kukuza chini, ambapo kioo cha kumbukumbu katika lengo la Mirau kinaweza kuingilia kati sana) na interferometer ya Linnik (kwa malengo ya kukuza juu na umbali mdogo wa kufanya kazi). [75] Sampuli (au vinginevyo, lengo) huhamishwa kwa sauti juu ya urefu kamili wa sampuli, na nafasi ya upeo wa pande zote hupatikana kwa pixel kila. [65] [76] Faida kubwa ya skanning interferometry skanning ni kwamba mifumo inaweza kuundwa ambayo haipatikani na 2 pi ya usawa wa interferometri ya umoja, [77] [78] [79] na kama inavyoonekana katika Kielelezo 18, ambayo inafuta 180μm x 140μm x 10μm kiasi, inafaa kwa kuficha hatua na nyuso mbaya. Azimio la axial ya mfumo ni kuamua kwa sehemu na urefu wa ushirikiano wa chanzo mwanga. [80] [81] Viwanda maombi ni pamoja na katika mchakato uso metrology , Ukwaru kipimo, 3D uso metrology kwa bidii-ya-kufikia nafasi na katika mazingira ya uhasama, profilometry ya nyuso na high uwiano wa kipengele makala (grooves, njia, mashimo), na kipimo cha unene wa filamu (nusu conductor na viwanda vya macho, nk). [82] [83]

Kielelezo 19 kinaonyesha interferometer ya Twyman-Green iliyowekwa kwa ajili ya skanning nyeupe mwanga wa kitu kikubwa.

Interferometry ya helo ni mbinu inayotumia holography kufuatilia uharibifu mdogo katika utekelezaji wa wavelength moja. Katika utekelezaji wa wavelength mbalimbali, hutumiwa kufanya metrology ya kawaida ya sehemu kubwa na makusanyiko na kuchunguza kasoro kubwa za uso. [2] : 111-120

Interferometry ya helo iligunduliwa kwa ajali kama matokeo ya makosa yaliyofanywa wakati wa kufanya hologramu. Lasers ya mapema walikuwa dhaifu sana na sahani za picha zilikuwa hazipendekezi, zinahitaji kuwepo kwa muda mrefu wakati vibrations au mabadiliko ya dakika yanaweza kutokea katika mfumo wa macho. Holograms zilizosababisha, ambazo zilionyesha somo la holografi lililofunikwa na pindo, zilionekana kuwa zimeharibiwa. [84]

Hatimaye, vikundi kadhaa vya kujitegemea vya majaribio katikati ya miaka ya 60 waligundua kwamba pindo zilihifadhiwa habari muhimu kuhusu mabadiliko ya kawaida yaliyotokea kwenye somo, na ilianza kwa makusudi kuzalisha vidokezo vya mara mbili za holographic. Kifungu kikuu cha kilogia cha interferometry kinahusu migogoro juu ya kipaumbele cha ugunduzi uliofanyika wakati wa utoaji wa patent kwa njia hii. [85]

Holography mara mbili na mbalimbali ni mojawapo ya mbinu tatu zilizotumiwa kuunda interferograms holographic. Mchapisho wa kwanza kumbukumbu ya kitu katika hali isiyokuwa na shida. Kutoka kwa muda mrefu kwenye sahani hiyo hiyo ya picha hufanywa wakati kitu kinakabiliwa na shida. Picha ya Composite inaonyesha tofauti kati ya mataifa yaliyosimamishwa na yasiyoteseka. [86]

Holography ya muda halisi ni njia ya pili ya kuunda maingiliano ya holographic. Halagrafu ya kitu kilichosaidiwa kinaundwa. Halagrafu hii inaangazwa na boriti ya kutafakari ili kuzalisha picha ya hologramu ya kitu moja kwa moja kilichokosa juu ya kitu cha awali yenyewe wakati kitu kinakabiliwa na shida fulani. Vipande vya kitu kutoka kwenye picha hii ya hologram vitaingilia kati na mawimbi mapya yanayotokana na kitu. Mbinu hii inaruhusu ufuatiliaji wa muda halisi wa mabadiliko ya sura. [86]

Njia ya tatu, holography ya wastani wa muda, inahusisha kujenga holografu wakati kitu kinapatikana kwa shida au vibration mara kwa mara. Hii hutoa picha ya kuona ya muundo wa vibration. [86]

Radi ya uingilizi wa maingiliano ya interferometri (InSAR) ni mbinu ya rada inayotumiwa katika hali ya kijijini na kijijini . Vipengele vya radar za kuunganisha sambamba za sambamba za kipengele kijiografia huchukuliwa siku tofauti, na mabadiliko yaliyotokea kati ya picha za rada zilizochukuliwa kwa siku tofauti zimeandikwa kama pindo sawa na yale yaliyopatikana katika interferometry holographic. Mbinu hii inaweza kufuatilia sentimita- kwa deformation ya kiwango cha millimeter kutokana na tetemeko la ardhi, volkano na maporomoko ya ardhi, na pia ina matumizi katika uhandisi wa miundo, hususan kwa ufuatiliaji wa subsidence na utulivu wa miundo. Kielelezo cha 20 kinaonyesha Kilauea, volkano yenye nguvu huko Hawaii. Takwimu zilizopatikana kwa kutumia nafasi ya uhamisho Radar ya X-bendi ya Synthetic Aperture ya Jaribio la Aprili 13, 1994 na Oktoba 4, 1994 ilitumiwa kuzalisha fringes za interferometri, ambazo zilifunikwa kwenye picha ya X-SAR ya Kilauea. [87]

Kielelezo cha kigezo cha umeme cha interkometri (ESPI), kinachojulikana kama holography ya TV, hutumia kutambua video na kurekodi ili kuzalisha picha ya kitu ambacho kina juu ya muundo wa pindo ambayo inawakilisha uhamisho wa kitu kati ya rekodi. (angalia tini 21) Vipande vinafanana na vilivyopatikana katika interferometry holographic. [2] : 111-120 [88]

Wakati lasers ilipoumbwa kwanza, tamba la laser ilionekana kuwa ni tatizo kubwa la kutumia lasers ili kuangazia vitu, hasa katika picha ya holographic kwa sababu ya picha ya grainy zinazozalishwa. Hatimaye iligundua kuwa mifumo ya vickle inaweza kubeba taarifa kuhusu uharibifu wa uso wa kitu. Butters na Leendertz walitengeneza mbinu ya interferometry ya speckle mwaka 1970, [89] na tangu wakati huo, speckle imetumiwa katika matumizi mengine ya aina nyingine. Picha imefanywa kwa mfano wa speckle kabla ya kufanywa, na picha ya pili inafanywa kwa muundo wa speckle baada ya deformation. Utoaji wa picha wa picha mbili husababisha muundo wa fringe ya uwiano, ambapo pindo zinawakilisha mistari ya deformation sawa. Pulsa za laser fupi katika aina ya nanosecond inaweza kutumika kukamata matukio ya muda mfupi sana. Tatizo la awamu lipo: Kutokuwepo na habari zingine, mtu hawezi kuelezea tofauti kati ya mistari ya contour inayoonyesha kilele dhidi ya mistari ya mstari inayoonyesha sehemu. Ili kutatua suala la kutosha kwa awamu, ESPI inaweza kuunganishwa na njia za kuhama kwa awamu. [90] [91]

Njia ya kuanzisha misingi halisi ya kijiografia , iliyozalishwa na Yrjö Väisälä , ilitumia urefu mdogo wa ushirikiano wa mwanga mweupe. Mwanzoni, nuru nyeupe iligawanyika kwa mbili, na boriti ya kumbukumbu "iliyopigwa", kukimbia nyuma na kurudi mara sita kati ya jozi ya mirror iliweka nafasi moja kwa moja m 1. Ni kama tu njia ya mtihani ilikuwa mara 6 njia ya kutafakari ingeweza kuonekana. Matumizi ya mara kwa mara ya utaratibu huu yaliruhusiwa kupimwa umbali wa umbali hadi mita 864. Kwa hiyo, msingi uliowekwa ulitumiwa kutengeneza vifaa vya kupima umbali wa kijiografia, na kusababisha kiwango cha metrologically traceable kwa mitandao ya kijiografia iliyopimwa na vyombo hivi. [92] (Njia hii imesababishwa na GPS.)

Matumizi mengine ya interferometers yamekuwa kujifunza kutawanyika kwa vifaa, upimaji wa vigezo vingi vya kukataa, na mali za joto. Pia hutumiwa kwa ramani ya mwendo wa mwelekeo wa tatu ikiwa ni pamoja na ramani ya miundo ya vibrational ya miundo. [67]

Biolojia na dawa

Interferometry ya macho, kutumika kwa biolojia na dawa, hutoa uwezo wa metrology nyeti kwa kipimo cha biomolecules, vipengele vya subcellular, seli na tishu. [93] Aina nyingi za biosensors zisizo na studio hutegemea interferometri kwa sababu uingiliano wa moja kwa moja wa mashamba ya umeme na polarizability ya ndani ya Masi hupunguza haja ya vitambulisho vya fluorescent au alama za nanoparticle. Kwa kiwango kikubwa, vipengele vya interferometry za mkononi vinashirikiana na microscopy ya awamu ya kulinganisha, lakini inajumuisha darasa kubwa zaidi la maandalizi ya macho ya awamu ambayo hutegemea kuingiliwa kwa macho kati ya wilaya za seli kwa njia ya kutafakari na diffraction. Kwa kiwango cha tishu, usambazaji wa nuru ya usambazaji wa sehemu kwa njia ya uharibifu mdogo na hterogeneity ya muundo wa tishu hutoa fursa za kutumia gating ya awamu (macho ya mshikamano ya macho) pamoja na ushujaa wa kuongezeka kwa awamu ya kipenyo kwa picha za hila za miundo na nguvu .

OCT B-Scan Setup.GIF
Kielelezo 22. Kuanzisha upya wa macho ya OCT moja ya uhakika
Central serous retinopathy.jpg
Mchoro 23. Upungufu wa retinopathy wa kati , unaofikiri kutumia
tomography ya ushirikiano

Tomography ya ushirikiano wa macho (OCT) ni mbinu ya kugundua matibabu kwa kutumia interferometry ya chini ya ushirikiano ili kutoa taswira ya maonyesho ya miundombinu ya ndani ya tishu. Kama inavyoonekana katika sura ya 22, msingi wa mfumo wa kawaida wa OCT ni interferometer ya Michelson. Mkono mmoja wa interferometer unalenga kwenye sampuli ya tishu na hupima sampuli katika muundo wa raster wa XY longitudinal. Mkono mwingine wa interferometer hutolewa kwenye kioo cha kumbukumbu. Nuru inayoonekana kutoka kwa sampuli ya tishu imejumuishwa na mwanga unaoonekana kutoka kwenye kumbukumbu. Kwa sababu ya ushirikiano mdogo wa chanzo cha mwanga, ishara ya kiingiliometri inazingatiwa tu juu ya kina kidogo cha sampuli. Kwa hiyo, skanning ya XY inarekodi sehemu moja nyembamba ya macho ya sampuli kwa wakati mmoja. Kwa kufanya scans nyingi, kuhamisha kioo cha rejeleo kati ya kila scan, picha nzima ya tatu ya mstari inaweza kuundwa upya. [94] [95] Mafanikio ya hivi karibuni yamejitahidi kuchanganya upatikanaji wa awamu ya nanometer ya interferometry thabiti na uwezo wa kutosha wa interferometry ya chini. [67]

Tofauti tofauti na tofauti tofauti ya kuingilia kati (DIC) microscopy ni zana muhimu katika biolojia na dawa. Wengi wa seli za wanyama na viumbe vya moja-celled vina rangi kidogo sana, na viungo vyao vikuu vya ndani havionekani kabisa chini ya mwanga unaoonekana mkali . Miundo hii inaweza kufanywa kwa kuonesha sampuli, lakini taratibu za kudanganya ni muda mwingi na kuua seli. Kama inavyoonekana katika Tini. 24 na 25, tofauti ya awamu na microscopes ya DIC huruhusu seli zisizostahili, zinazoishi kujifunza. [96] DIC pia ina maombi yasiyo ya kibiolojia, kwa mfano katika uchambuzi wa usindikaji wa silicon semiconductor usindikaji .

Interferometry ya chini ya uingilivu wa Angle (a / LCI) hutumia mwanga uliotawanyika kupima ukubwa wa vitu vya subcellular, ikiwa ni pamoja na kiini kiini. Hii inaruhusu vipimo vya kina vya interferometry kuunganishwa na vipimo vya wiani. Mahusiano mbalimbali yamepatikana kati ya hali ya afya ya tishu na vipimo vya vitu vya subcellular. Kwa mfano, imepatikana kuwa kama tishu zinabadilika kutoka kwa kawaida hadi kansa, ukubwa wa kiini kiini huongezeka. [97] [98]

Upigaji picha wa X-ray ya Awamu (Mtini 26) inahusu mbinu mbalimbali ambazo hutumia habari ya awamu ya boriti ya x-ray thabiti kwa tishu za laini. (Kwa ajili ya majadiliano ya msingi, angalia picha ya picha ya X-ray (kuanzishwa) kwa ajili ya mapitio ya kina. Tazama picha ya kina ya picha ya X-ray .) Imekuwa njia muhimu ya kuchunguza miundo ya seli na histological katika mbalimbali ya masomo ya kibiolojia na ya matibabu. Kuna teknolojia kadhaa zinazotumiwa kwa picha ya x-ray ya awamu ya kulinganisha, wote wakitumia kanuni tofauti ili kubadilisha mabadiliko ya awamu katika rasilimali za x zinazojitokeza kutoka kwa kitu hadi tofauti tofauti. [99] [100] Hii ni pamoja na Uenezi makao awamu kulinganisha, [101] Talbot interferometry, [100] moiré makao mbali shamba interferometry, [102] refraction iliyoboreshwa upigaji, [103] na eksirei interferometry. [104] Mbinu hizi hutoa tofauti kubwa ikilinganishwa na picha ya kawaida ya ngozi-tofauti ya picha ya ray-ray, ikiwezekana kuona maelezo madogo. Hasara ni kwamba njia hizi zinahitaji vifaa vya kisasa zaidi, kama vyanzo vya synchrotron au microfocus x ray, optics ya ray ray , au detectors ya juu ya azimio x-ray.

Angalia pia

  • Orodha ya aina za interferometers
  • Interferometer ya Ramsey-Bordé
  • Ushauri
  • Usanifu wa usawa wa interferometry
  • Polariton Interferometer
  • Interferometry ya kiisism
  • Kanuni ya superposition
  • Msingi wa msingi
  • Interferometry ya muda mrefu sana
  • Holography
  • Sura ya Mwongozo Bora (HST) (HST FGS ni interferometers)
  • Upepo wa nafasi ya sifuri

Marejeleo

  1. ^ Bunch, Bryan H; Hellemans, Alexander (April 2004). The History of Science and Technology . Houghton Mifflin Harcourt. p. 695. ISBN 978-0-618-22123-3 .
  2. ^ a b c d e f g h i j k l m n o Hariharan, P. (2007). Basics of Interferometry . Elsevier Inc. ISBN 0-12-373589-0 .
  3. ^ a b c d Paschotta, Rüdiger. "Optical Heterodyne Detection" . RP Photonics Consulting GmbH . Retrieved 1 April 2012 .
  4. ^ Poole, Ian. "The superhet or superheterodyne radio receiver" . Radio-Electronics.com . Retrieved 22 June 2012 .
  5. ^ Mallick, S.; Malacara, D. (2007). "Common-Path Interferometers". Optical Shop Testing . p. 97. doi : 10.1002/9780470135976.ch3 . ISBN 9780470135976 .
  6. ^ Verma, R.K. (2008). Wave Optics . Discovery Publishing House. pp. 97–110. ISBN 81-8356-114-4 .
  7. ^ "Interferential Devices – Introduction" . OPI – Optique pour l'Ingénieur . Retrieved 1 April 2012 .
  8. ^ Ingram Taylor, Sir Geoffrey (1909). "Interference Fringes with Feeble Light" (PDF) . Proc. Cam. Phil. Soc . 15 : 114 . Retrieved 2 January 2013 .
  9. ^ Jönsson, C (1961). "Elektroneninterferenzen an mehreren künstlich hergestellten Feinspalten". Zeitschrift für Physik . 161 (4): 454–474. Bibcode : 1961ZPhy..161..454J . doi : 10.1007/BF01342460 .
  10. ^ Jönsson, C (1974). "Electron diffraction at multiple slits". American Journal of Physics . 4 : 4–11. Bibcode : 1974AmJPh..42....4J . doi : 10.1119/1.1987592 .
  11. ^ Arndt, M.; Zeilinger, A. (2004). "Heisenberg's Uncertainty and Matter Wave Interferometry with Large Molecules". In Buschhorn, G. W.; Wess, J. Fundamental Physics-- Heisenberg and Beyond: Werner Heisenberg Centennial Symposium "Developments in Modern Physics" . Springer. pp. 35–52. ISBN 3540202013 . Retrieved 26 May 2012 .
  12. ^ Carroll, Brett. "Simple Lloyd's Mirror" (PDF) . American Association of Physics Teachers . Retrieved 5 April 2012 .
  13. ^ Serway, R.A.; Jewett, J.W. (2010). Principles of physics: a calculus-based text, Volume 1 . Brooks Cole. pp. 905–905. ISBN 0-534-49143-X .
  14. ^ Nolte, David D. (2012). Optical Interferometry for Biology and Medicine . Springer. pp. 17–26. ISBN 1-4614-0889-X .
  15. ^ "Guideline for Use of Fizeau Interferometer in Optical Testing" (PDF) . NASA . Retrieved 8 April 2012 .
  16. ^ "Interferential devices – Fizeau Interferometer" . Optique pour l'Ingénieur . Retrieved 8 April 2012 .
  17. ^ Zetie, K.P.; Adams, S.F.; Tocknell, R.M. "How does a Mach–Zehnder interferometer work?" (PDF) . Physics Department, Westminster School, London . Retrieved 8 April 2012 .
  18. ^ Ashkenas, Harry I. (1950). The design and construction of a Mach-Zehnder interferometer for use with the GALCIT Transonic Wind Tunnel. Engineer's thesis . California Institute of Technology.
  19. ^ Betzler, Klaus. "Fabry-Perot Interferometer" (PDF) . Fachbereich Physik, Universität Osnabrück . Retrieved 8 April 2012 .
  20. ^ Michelson, A.A.; Morley, E.W. (1887). "On the Relative Motion of the Earth and the Luminiferous Ether" (PDF) . American Journal of Science . 34 (203): 333–345. doi : 10.2475/ajs.s3-34.203.333 .
  21. ^ Miller, Dayton C. (1933). "The Ether-Drift Experiment and the Determination of the Absolute Motion of the Earth". Reviews of Modern Physics . 5 (3): 203–242. Bibcode : 1933RvMP....5..203M . doi : 10.1103/RevModPhys.5.203 . White light fringes were chosen for the observations because they consist of a small group of fringes having a central, sharply defined black fringe which forms a permanent zero reference mark for all readings.
  22. ^ Müller, H.; Herrmann, S.; Braxmaier, C.; Schiller, S.; Peters, A. (2003). "Modern Michelson-Morley experiment using cryogenic optical resonators". Phys. Rev. Lett . 91 (2): 020401. arXiv : physics/0305117 Freely accessible . Bibcode : 2003PhRvL..91b0401M . doi : 10.1103/PhysRevLett.91.020401 . PMID 12906465 .
  23. ^ Eisele, C.; Nevsky, A.; Schiller, S. (2009). "Laboratory Test of the Isotropy of Light Propagation at the 10-17 Level". Physical Review Letters . 103 (9): 090401. Bibcode : 2009PhRvL.103i0401E . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.090401 . PMID 19792767 .
  24. ^ Herrmann, S.; Senger, A.; Möhle, K.; Nagel, M.; Kovalchuk, E.; Peters, A. (2009). "Rotating optical cavity experiment testing Lorentz invariance at the 10-17 level". Physical Review D . 80 (10). arXiv : 1002.1284 Freely accessible . Bibcode : 2009PhRvD..80j5011H . doi : 10.1103/PhysRevD.80.105011 .
  25. ^ Scherrer, P.H.; Bogart, R.S.; Bush, R.I.; Hoeksema, J.; Kosovichev, A.G.; Schou, J. (1995). "The Solar Oscillations Investigation – Michelson Doppler Imager" . Solar Physics . 162 : 129–188. Bibcode : 1995SoPh..162..129S . doi : 10.1007/BF00733429 . Retrieved 2 April 2012 .
  26. ^ Stroke, G.W.; Funkhouser, A.T. (1965). "Fourier-transform spectroscopy using holographic imaging without computing and with stationary interferometers" (PDF) . Physics Letters . 16 (3): 272–274. Bibcode : 1965PhL....16..272S . doi : 10.1016/0031-9163(65)90846-2 . Retrieved 2 April 2012 .
  27. ^ Gary, G.A.; Balasubramaniam, K.S. "Additional Notes Concerning the Selection of a Multiple-Etalon System for ATST" (PDF) . Advanced Technology Solar Telescope. Archived from the original (PDF) on 10 August 2010 . Retrieved 29 April 2012 .
  28. ^ "Spectrometry by Fourier transform" . OPI – Optique pour l'Ingénieur . Retrieved 3 April 2012 .
  29. ^ "Halloween 2003 Solar Storms: SOHO/EIT Ultraviolet, 195 Ã" . NASA/Goddard Space Flight Center Scientific Visualization Studio . Retrieved 20 June 2012 .
  30. ^ "LIGO -Laser Interferometer Gravitational-Wave Observatory" . Caltech/MIT . Retrieved 4 April 2012 .
  31. ^ Castelvecchi, Davide; Witze, Alexandra (11 February 2016). "Einstein's gravitational waves found at last" . Nature News . doi : 10.1038/nature.2016.19361 . Retrieved 11 February 2016 .
  32. ^ Chevalerias, R.; Latron, Y.; Veret, C. (1957). "Methods of Interferometry Applied to the Visualization of Flows in Wind Tunnels". Journal of the Optical Society of America . 47 (8): 703. doi : 10.1364/JOSA.47.000703 .
  33. ^ Ristić, Slavica. "Flow visualization techniques in wind tunnels – optical methods (Part II)" (PDF) . Military Technical Institute, Serbia . Retrieved 6 April 2012 .
  34. ^ Paris, M.G.A. (1999). "Entanglement and visibility at the output of a Mach-Zehnder interferometer" (PDF) . Physical Review A . 59 (2): 1615–1621. arXiv : quant-ph/9811078 Freely accessible . Bibcode : 1999PhRvA..59.1615P . doi : 10.1103/PhysRevA.59.1615 . Retrieved 2 April 2012 .
  35. ^ Haack, G. R.; Förster, H.; Büttiker, M. (2010). "Parity detection and entanglement with a Mach-Zehnder interferometer". Physical Review B . 82 (15). arXiv : 1005.3976 Freely accessible . Bibcode : 2010PhRvB..82o5303H . doi : 10.1103/PhysRevB.82.155303 .
  36. ^ a b Monnier, John D (2003). "Optical interferometry in astronomy" (PDF) . Reports on Progress in Physics . 66 (5): 789–857. arXiv : astro-ph/0307036 Freely accessible . Bibcode : 2003RPPh...66..789M . doi : 10.1088/0034-4885/66/5/203 .
  37. ^ "Cosmic Calibration" . www.eso.org . Retrieved 10 October 2016 .
  38. ^ Malbet, F.; Kern, P.; Schanen-Duport, I.; Berger, J.-P.; Rousselet-Perraut, K.; Benech, P. (1999). "Integrated optics for astronomical interferometry". Astron. Astrophys. Suppl. Ser . 138 : 1–10. arXiv : astro-ph/9907031 Freely accessible . Bibcode : 1999A&AS..138..135M . doi : 10.1051/aas:1999496 .
  39. ^ Baldwin, J.E.; Haniff, C.A. (2002). "The application of interferometry to optical astronomical imaging" (PDF) . Phil. Trans. R. Soc. Lond. A . 360 (1794): 969–986. Bibcode : 2002RSPTA.360..969B . doi : 10.1098/rsta.2001.0977 . Retrieved 10 April 2012 .
  40. ^ Zhao, M.; Gies, D.; Monnier, J. D.; Thureau, N.; Pedretti, E.; Baron, F.; Merand, A.; Ten Brummelaar, T.; McAlister, H.; Ridgway, S. T.; Turner, N.; Sturmann, J.; Sturmann, L.; Farrington, C.; Goldfinger, P. J. (2008). "First Resolved Images of the Eclipsing and Interacting Binary β Lyrae". The Astrophysical Journal . 684 (2): L95. arXiv : 0808.0932 Freely accessible . Bibcode : 2008ApJ...684L..95Z . doi : 10.1086/592146 .
  41. ^ Gerlich, S.; Eibenberger, S.; Tomandl, M.; Nimmrichter, S.; Hornberger, K.; Fagan, P. J.; Tüxen, J.; Mayor, M.; Arndt, M. (2011). "Quantum interference of large organic molecules" . Nature Communications . 2 : 263–. Bibcode : 2011NatCo...2E.263G . doi : 10.1038/ncomms1263 . PMC 3104521 Freely accessible . PMID 21468015 .
  42. ^ Hornberger, Klaus; Gerlich, Stefan; Haslinger, Philipp; Nimmrichter, Stefan; Arndt, Markus (2012-02-08). "\textit{Colloquium}  : Quantum interference of clusters and molecules" . Reviews of Modern Physics . 84 (1): 157–173. arXiv : 1109.5937 Freely accessible . Bibcode : 2012RvMP...84..157H . doi : 10.1103/RevModPhys.84.157 .
  43. ^ Eibenberger, Sandra; Gerlich, Stefan; Arndt, Markus; Mayor, Marcel; Tüxen, Jens (2013-08-14). "Matter–wave interference of particles selected from a molecular library with masses exceeding 10000 amu" . Physical Chemistry Chemical Physics . 15 (35): 14696–700. arXiv : 1310.8343 Freely accessible . Bibcode : 2013PCCP...1514696E . doi : 10.1039/C3CP51500A . ISSN 1463-9084 . PMID 23900710 .
  44. ^ Lehmann, M; Lichte, H (December 2002). "Tutorial on off-axis electron holography". Microsc. Microanal . 8 (6): 447–66. Bibcode : 2002MiMic...8..447L . doi : 10.1017/S1431927602029938 . PMID 12533207 .
  45. ^ Tonomura, A. (1999). Electron Holography (2nd ed.). Springer. ISBN 3-540-64555-1 .
  46. ^ Klein, T. (2009). "Neutron interferometry: A tale of three continents". Europhysics News . 40 (6): 24–26. Bibcode : 2009ENews..40...24K . doi : 10.1051/epn/2009802 .
  47. ^ Dimopoulos, S.; Graham, P.W.; Hogan, J.M.; Kasevich, M.A. (2008). "General Relativistic Effects in Atom Interferometry". Phys. Rev. D . 78 (042003). arXiv : 0802.4098 Freely accessible . Bibcode : 2008PhRvD..78d2003D . doi : 10.1103/PhysRevD.78.042003 .
  48. ^ Mariani, Z.; Strong, K.; Wolff, M.; et al. (2012). "Infrared measurements in the Arctic using two Atmospheric Emitted Radiance Interferometers". Atmos. Meas. Tech . 5 : 329–344. Bibcode : 2012AMT.....5..329M . doi : 10.5194/amt-5-329-2012 .
  49. ^ Mantravadi, M. V.; Malacara, D. (2007). "Newton, Fizeau, and Haidinger Interferometers". Optical Shop Testing . p. 1. doi : 10.1002/9780470135976.ch1 . ISBN 9780470135976 .
  50. ^ Malacara, D. (2007). "Twyman–Green Interferometer". Optical Shop Testing . p. 46. doi : 10.1002/9780470135976.ch2 . ISBN 9780470135976 .
  51. ^ Michelson, A. A. (1918). "On the Correction of Optical Surfaces" . Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America . 4 (7): 210–212. Bibcode : 1918PNAS....4..210M . doi : 10.1073/pnas.4.7.210 . PMC 1091444 Freely accessible . PMID 16576300 .
  52. ^ "Interferential Devices – Twyman-Green Interferometer" . OPI – Optique pour l'Ingénieur . Retrieved 4 April 2012 .
  53. ^ Heideman, R. G.; Kooyman, R. P. H.; Greve, J. (1993). "Performance of a highly sensitive optical waveguide Mach-Zehnder interferometer immunosensor". Sensors and Actuators B: Chemical . 10 (3): 209–217. doi : 10.1016/0925-4005(93)87008-D .
  54. ^ Oliver, W. D.; Yu, Y.; Lee, J. C.; Berggren, K. K.; Levitov, L. S.; Orlando, T. P. (2005). "Mach-Zehnder Interferometry in a Strongly Driven Superconducting Qubit". Science . 310 (5754): 1653–1657. arXiv : cond-mat/0512691 Freely accessible . Bibcode : 2005Sci...310.1653O . doi : 10.1126/science.1119678 . PMID 16282527 .
  55. ^ Nieradko, Ł.; Gorecki, C.; JóZwik, M.; Sabac, A.; Hoffmann, R.; Bertz, A. (2006). "Fabrication and optical packaging of an integrated Mach-Zehnder interferometer on top of a movable micromirror". Journal of Microlithography, Microfabrication, and Microsystems . 5 (2): 023009. Bibcode : 2006JMM&M...5b3009N . doi : 10.1117/1.2203366 .
  56. ^ Burge, J. H.; Zhao, C.; Dubin, M. (2010). "Measurement of aspheric mirror segments using Fizeau interferometry with CGH correction" (PDF) . Proceedings of SPIE . 7739 : 773902. doi : 10.1117/12.857816 .
  57. ^ Anderson, R.; Bilger, H.R.; Stedman, G.E. (1994). " " Sagnac effect" A century of Earth-rotated interferometers" (PDF) . Am. J. Phys . 62 (11): 975–985. Bibcode : 1994AmJPh..62..975A . doi : 10.1119/1.17656 . Retrieved 30 March 2012 .
  58. ^ Golio, Mike (2007). RF and Microwave Applications and Systems . CRC Press. pp. 14.1–14.17. ISBN 0849372194 . Retrieved 27 June 2012 .
  59. ^ Paschotta, Rüdiger. "Self-heterodyne Linewidth Measurement" . RP Photonics . Retrieved 22 June 2012 .
  60. ^ "Optical Frequency Comb" . National Research Council, Canada. Archived from the original on 5 March 2012 . Retrieved 23 June 2012 .
  61. ^ Paschotta, Rüdiger. "Frequency Combs" . RP Photonics . Retrieved 23 June 2012 .
  62. ^ Schmit, J. (1993). "Spatial and temporal phase-measurement techniques: a comparison of major error sources in one dimension". Proceedings of SPIE . 1755 . pp. 202–201. doi : 10.1117/12.140770 .
  63. ^ Larkin, K.G. (1996). "Efficient nonlinear algorithm for envelope detection in white light interferometry" (PDF) . Journal of the Optical Society of America . 13 (4): 832–843. Bibcode : 1996JOSAA..13..832L . doi : 10.1364/JOSAA.13.000832 . Retrieved 1 April 2012 .
  64. ^ ISO. (2013). 25178-604:2013(E): Geometrical product specification (GPS) – Surface texture: Areal – Nominal characteristics of non-contact (coherence scanning interferometric microscopy) instruments (2013(E) ed.). Geneva: International Organization for Standardization.
  65. ^ a b Harasaki, A.; Schmit, J.; Wyant, J. C. (2000). "Improved vertical-scanning interferometry" (PDF) . Applied Optics . 39 (13): 2107–2115. Bibcode : 2000ApOpt..39.2107H . doi : 10.1364/AO.39.002107 . Retrieved 21 May 2012 .
  66. ^ De Groot, P (2015). "Principles of interference microscopy for the measurement of surface topography". Advances in Optics and Photonics . 7 : 1–65. doi : 10.1364/AOP.7.000001 .
  67. ^ a b c Olszak, A.G.; Schmit, J.; Heaton, M.G. "Interferometry: Technology and Applications" (PDF) . Bruker . Retrieved 1 April 2012 .
  68. ^ de Groot, Peter; Deck, Leslie (1995). "Surface Profiling by Analysis of White-light Interferograms in the Spatial Frequency Domain". Journal of Modern Optics . 42 (2): 389–401. Bibcode : 1995JMOp...42..389D . doi : 10.1080/09500349514550341 .
  69. ^ a b "Phase-Shifting Interferometry for Determining Optical Surface Quality" . Newport Corporation . Retrieved 12 May 2012 .
  70. ^ a b "How Phase Interferometers work" . Graham Optical Systems. 2011 . Retrieved 12 May 2012 .
  71. ^ a b c Schreiber, H.; Bruning, J. H. (2007). "Phase Shifting Interferometry". Optical Shop Testing . p. 547. doi : 10.1002/9780470135976.ch14 . ISBN 9780470135976 .
  72. ^ Sommargren, G. E. (1986). US Patent 4,594,003.
  73. ^ Ferraro, P.; Paturzo, M.; Grilli, S. (2007). "Optical wavefront measurement using a novel phase-shifting point-diffraction interferometer" . SPIE . Retrieved 26 May 2012 .
  74. ^ P. de Groot, J., "Interference Microscopy for Surface Structure Analysis," in Handbook of Optical Metrology, edited by T. Yoshizawa, chapt.31, pp. 791-828, (CRC Press, 2015).
  75. ^ Schmit, J.; Creath, K.; Wyant, J. C. (2007). "Surface Profilers, Multiple Wavelength, and White Light Intereferometry". Optical Shop Testing . p. 667. doi : 10.1002/9780470135976.ch15 . ISBN 9780470135976 .
  76. ^ "HDVSI – Introducing High Definition Vertical Scanning Interferometry for Nanotechnology Research from Veeco Instruments" . Veeco . Retrieved 21 May 2012 .
  77. ^ Plucinski, J.; Hypszer, R.; Wierzba, P.; Strakowski, M.; Jedrzejewska-Szczerska, M.; Maciejewski, M.; Kosmowski, B.B. (2008). "Optical low-coherence interferometry for selected technical applications" (PDF) . Bulletin of the Polish Academy of Sciences . 56 (2): 155–172 . Retrieved 8 April 2012 .
  78. ^ Yang, C.-H.; Wax, A; Dasari, R.R.; Feld, M.S. (2002). "2π ambiguity-free optical distance measurement with subnanometer precision with a novel phase-crossing low-coherence interferometer" (PDF) . Optics Letters . 27 (2): 77–79. Bibcode : 2002OptL...27...77Y . doi : 10.1364/OL.27.000077 .
  79. ^ Hitzenberger, C. K.; Sticker, M.; Leitgeb, R.; Fercher, A. F. (2001). "Differential phase measurements in low-coherence interferometry without 2pi ambiguity". Optics Letters . 26 (23): 1864–1866. Bibcode : 2001OptL...26.1864H . doi : 10.1364/ol.26.001864 . PMID 18059719 .
  80. ^ Wojtek J. Walecki, Kevin Lai, Vitalij Souchkov, Phuc Van, SH Lau, Ann Koo physica status solidi (c) Volume 2, Issue 3, Pages 984–989
  81. ^ W. J. Walecki et al. "Non-contact fast wafer metrology for ultra-thin patterned wafers mounted on grinding and dicing tapes" Electronics Manufacturing Technology Symposium, 2004. IEEE/CPMT/SEMI 29th International Volume, Issue, July 14–16, 2004 Page(s): 323–325
  82. ^ "Coating Thickness Measurement" . Lumetrics, Inc . Retrieved 28 October 2013 .
  83. ^ "Typical profilometry measurements" . Novacam Technologies, Inc . Retrieved 25 June 2012 .
  84. ^ "Holographic interferometry" . Oquagen. 2008 . Retrieved 22 May 2012 .
  85. ^ Hecht, Jeff (1998). Laser, Light of a Million Uses . Dover Publications, Inc. pp. 229–230. ISBN 0-486-40193-6 .
  86. ^ a b c Fein, H (September 1997). "Holographic Interferometry: Nondestructive tool" (PDF) . The Industrial Physicist : 37–39.
  87. ^ "PIA01762: Space Radar Image of Kilauea, Hawaii" . NASA/JPL. 1999 . Retrieved 17 June 2012 .
  88. ^ Jones R & Wykes C, Holographic and Speckle Interferometry, 1989, Cambridge University Press
  89. ^ Butters, J. N.; Leendertz, J. A. (1971). "A double exposure technique for speckle pattern interferometry". Journal of Physics E: Scientific Instruments . 4 (4): 277–279. Bibcode : 1971JPhE....4..277B . doi : 10.1088/0022-3735/4/4/004 .
  90. ^ Dvořáková, P.; Bajgar, V.; Trnka, J. (2007). "Dynamic Electronic Speckle Pattern Interferometry in Application to Measure Out-Of-Plane Displacement" (PDF) . Engineering Mechanics . 14 (1/2): 37–44.
  91. ^ Moustafa, N. A.; Hendawi, N. (2003). "Comparative Phase-Shifting Digital Speckle Pattern Interferometry Using Single Reference Beam Technique" (PDF) . Egypt. J. Sol . 26 (2): 225–229 . Retrieved 22 May 2012 .
  92. ^ Buga, A.; Jokela, J.; Putrimas, R. "Traceability, stability and use of the Kyviskes calibration baseline–the first 10 years". Environmental Engineering, The 7th International Conference (PDF) . Vilnius Gediminas Technical University. pp. 1274–1280 . Retrieved 9 April 2012 .
  93. ^ Nolte, David D. (2012). Optical Interferometry for Biology and Medicine . Springer. ISBN 1-4614-0889-X .
  94. ^ Huang, D.; Swanson, E.A.; Lin, C.P.; Schuman, J.S.; Stinson, W.G.; Chang, W.; Hee, M.R.; Flotte, T.; Gregory, K.; Puliafito, C.A.; Fujimoto, J.G. (1991). "Optical Coherence Tomography" (PDF) . Science . 254 (5035): 1178–81. Bibcode : 1991Sci...254.1178H . doi : 10.1126/science.1957169 . PMC 4638169 Freely accessible . PMID 1957169 . Retrieved 10 April 2012 .
  95. ^ Fercher, A.F. (1996). "Optical Coherence Tomography" (PDF) . Journal of Biomedical Optics . 1 (2): 157–173. Bibcode : 1996JBO.....1..157F . doi : 10.1117/12.231361 . Retrieved 10 April 2012 .
  96. ^ Lang, Walter. "Nomarski Differential Interference-Contrast Microscopy" (PDF) . Carl Zeiss, Oberkochen . Retrieved 10 April 2012 .
  97. ^ Wax, A.; Pyhtila, J. W.; Graf, R. N.; Nines, R.; Boone, C. W.; Dasari, R. R.; Feld, M. S.; Steele, V. E.; Stoner, G. D. (2005). "Prospective grading of neoplastic change in rat esophagus epithelium using angle-resolved low-coherence interferometry". Journal of Biomedical Optics . 10 (5): 051604. Bibcode : 2005JBO....10e1604W . doi : 10.1117/1.2102767 . PMID 16292952 .
  98. ^ Pyhtila, J. W.; Chalut, K. J.; Boyer, J. D.; Keener, J.; d'Amico, T.; Gottfried, M.; Gress, F.; Wax, A. (2007). "In situ detection of nuclear atypia in Barrett's esophagus by using angle-resolved low-coherence interferometry". Gastrointestinal Endoscopy . 65 (3): 487–491. doi : 10.1016/j.gie.2006.10.016 . PMID 17321252 .
  99. ^ Fitzgerald, Richard (2000). "Phase-sensitive x-ray imaging". Physics Today . 53 (7): 23. Bibcode : 2000PhT....53g..23F . doi : 10.1063/1.1292471 .
  100. ^ a b David, C; Nohammer, B; Solak, H H & Ziegler E (2002). "Differential x-ray phase contrast imaging using a shearing interferometer". Applied Physics Letters . 81 (17): 3287–3289. Bibcode : 2002ApPhL..81.3287D . doi : 10.1063/1.1516611 .
  101. ^ Wilkins, S W; Gureyev, T E; Gao, D; Pogany, A & Stevenson, A W (1996). "Phase-contrast imaging using polychromatic hard X-rays". Nature . 384 (6607): 335–338. Bibcode : 1996Natur.384..335W . doi : 10.1038/384335a0 .
  102. ^ Miao, Houxun; Panna, Alireza; Gomella, Andrew A.; Bennett, Eric E.; Znati, Sami; Chen, Lei; Wen, Han. "A universal moiré effect and application in X-ray phase-contrast imaging" . Nature Physics . 12 : 830–834. Bibcode : 2016NatPh..12..830M . doi : 10.1038/nphys3734 .
  103. ^ Davis, T J; Gao, D; Gureyev, T E; Stevenson, A W & Wilkins, S W (1995). "Phase-contrast imaging of weakly absorbing materials using hard X-rays". Nature . 373 (6515): 595–598. Bibcode : 1995Natur.373..595D . doi : 10.1038/373595a0 .
  104. ^ Momose, A; Takeda, T; Itai, Y & Hirano, K (1996). "Phase-contrast X-ray computed tomography for observing biological soft tissues". Nature Medicine . 2 (4): 473–475. doi : 10.1038/nm0496-473 . PMID 8597962 .